16.10.2021

Спектральная последовательность


В гомологической алгебре и алгебраической топологии спектральная последовательность — это средство вычисления групп гомологий путём последовательных приближений. С момента их введения Жаном Лере они стали важным вычислительным средством, особенно в алгебраической топологии, алгебраической геометрии и гомологической алгебре.

Формальное определение

Зафиксируем абелеву категорию, такую как категория модулей над кольцом. Спектральная последовательность состоит из выбранного неотрицательного целого числа r0 и набора из трёх последовательностей:

  • Для всех целых чисел rr0, объектов Er , называемых листами,
  • Эндоморфизмов dr : ErEr, удовлетворяющих dr o dr = 0, называемых граничными отображениями или дифференциалами,
  • Изоморфизмов Er+1 с H(Er), гомологией Er относительно dr.
  • Обычно изоморфизмы между Er+1 и H(Er) опускаются, и вместо них пишут равенства.

    Простейший пример — это цепной комплекс C•. Объект C• из абелевой категории цепных комплексов снабжён дифференциалом d. Пусть r0 = 0, а E0 — это C•. Тогда E1 будет комплексом H(C•): i-й член этого комплекса — это i-я группа гомологий C•. Единственный естественный дифференциал на этом новом комплексе — это нулевое отображение, так что мы полагаем d1 = 0. Тогда E2 будет совпадать с E1, и вновь единственный естественный дифференциал — это нулевое отображение. Полагая дифференциал нулевым для всех последующих листов, получаем спектральную последовательность, члены которой имеют вид:

    • E0 = C•
    • Er = H(C•) для всех r ≥ 1.

    Члены этой спектральной последовательности стабилизируются с первого листа, так как единственный нетривиальный дифференциал был на нулевом листе. Следовательно, мы не получаем новой информации на последующих шагах. Обычно, чтобы получить полезную информацию из последующих листов, нужно иметь дополнительную структуру на Er.

    В неградуированной ситуации, описанной выше, r0 не играет роли, но на практике большинство спектральных последовательностей возникает в категории дважды градуированных модулей над кольцом R (или дважды градуированных пучков модулей над пучком колец). В этом случае каждый лист является дважды градуированным модулем и раскладывается в прямую сумму членов с одним членом для каждой пары степеней. Граничное отображение определяется как прямая сумма граничных отображений на каждом члене листа. Их степень зависит от r и фиксируется соглашением. В случае гомологической спектральной последовательности члены обозначают E p , q r {displaystyle E_{p,q}^{r}} и дифференциалы имеют бистепень (− r,r − 1). В случае когомологической спектральной последовательности члены обозначают E r p , q {displaystyle E_{r}^{p,q}} и дифференциалы имеют бистепень (r, 1 − r). (Эти выборы степеней естественно возникают на практике; см. пример с двойным комплексом ниже.) В зависимости от спектральной последовательности, граничное отображение на первом листе имеет бистепень, соответствующую r = 0, r = 1 или r = 2. Например, для спектральной последовательности фильтрованного комплекса, описанной ниже, r0 = 0, но для спектральной последовательности Гротендика r0 = 2.

    Пусть Er — спектральная последовательность, начинающаяся, например, с r = 0. Тогда существует последовательность подобъектов

    0 = B 0 ⊂ B 1 ⊂ B 2 ⊂ ⋯ ⊂ B r ⊂ ⋯ ⊂ Z r ⊂ ⋯ ⊂ Z 2 ⊂ Z 1 ⊂ Z 0 = E 0 , {displaystyle 0=B_{0}subset B_{1}subset B_{2}subset dots subset B_{r}subset dots subset Z_{r}subset dots subset Z_{2}subset Z_{1}subset Z_{0}=E_{0},}

    таких, что E r ≃ Z r − 1 / B r − 1 {displaystyle E_{r}simeq Z_{r-1}/B_{r-1}} ; действительно, мы полагаем Z 0 = E 0 , B 0 = 0 {displaystyle Z_{0}=E_{0},B_{0}=0} и определяем Z r , B r {displaystyle Z_{r},B_{r}} таким образом, что Z r / B r − 1 , B r / B r − 1 {displaystyle Z_{r}/B_{r-1},B_{r}/B_{r-1}} — это ядро и образ E r → d r E r . {displaystyle E_{r}{overset {d_{r}}{ o }}E_{r}.}

    Затем мы полагаем Z ∞ = ∩ r Z r , B ∞ = ∪ r B r {displaystyle Z_{infty }=cap _{r}Z_{r},B_{infty }=cup _{r}B_{r}} , тогда

    E ∞ = Z ∞ / B ∞ {displaystyle E_{infty }=Z_{infty }/B_{infty }} ;

    называется предельным членом. (Конечно, такое E ∞ {displaystyle E_{infty }} может не существовать в категории, но это обычно не является проблемой, так как, например, в категории модулей такие пределы существуют или так как спектральные последовательности, с которыми работают на практике, чаще всего вырождаются; в последовательности выше есть только конечное число включений.)

    Визуализация

    Дважды градуированная спектральная последовательность содержит большое количество данных, но существует способ визуализации, который делает структуру спектральной последовательности более понятной. Мы имеем три индекса, r, p и q. Представим, что для каждого r у нас есть лист разграфленной бумаги. На этом листе пусть p увеличивается в горизонтальном направлении, а q — в вертикальном. В каждой точке решётки мы имеем объект E r p , q {displaystyle E_{r}^{p,q}} .

    Как правило, n = p + q является другим естественным индексом в спектральной последовательности. n увеличивается по диагонали. В гомологическом случае дифференциалы имеют бистепень (−r, r − 1), так что они уменьшают n на 1. В когомологическом случае n увеличивается на 1. Если r нулевое, дифференциал перемещает объекты на один шаг вверх или вниз. Это напоминает дифференциал в цепном комплексе. Если r — единица, дифференциал перемещает объекты на один шаг налево или направо. Если r равно двум, дифференциал перемещает объекты сходным образом с ходом коня в шахматах. Для больших r дифференциал действует как обобщённый ход коня.

    Конструкции спектральных последовательностей

    Спектральная последовательность фильтрованного комплекса

    Многие спектральные последовательности происходят из фильтрованных коцепных комплексов. Это коцепной комплекс C• со множеством подкомплексов FpC•, где p — произвольное целое число. (На практике, p обычно ограничено с одной стороны.) Требуется, чтобы граничное отображение было согласовано с этой фильтрацией; то есть чтобы выполнялось d(FpCn) ⊆ FpCn+1. Мы считаем фильтрацию убывающей, то есть FpC•Fp+1C•. Мы будем нумеровать члены коцепного комплекса индексом n. Позднее, мы будем также предполагать, что фильтрация хаусдорфова или отделима, то есть пересечение всех FpC• нулевое, и что фильтрация исчерпывающая, то есть объединение всех FpC• — это весь коцепной комплекс C•.

    Фильтрация полезна, потому что она даёт меру близости к нулю: когда p увеличивается, FpC• становится ближе к нулю. Мы построим спектральную последовательность из этой фильтрации, в которой кограницы и коциклы в последующих листах становятся ближе и ближе к кограницам и коциклам исходного комплекса. Эта спектральная последовательность будет дважды градуирована фильтрационной степенью p и дополнительной степенью {{{1}}}. (Дополнительная степень часто является более удобным индексом, чем n. Например, это так для спектральной последовательности двойного комплекса. описанной ниже.)

    Мы построим эту спектральную последовательность вручную. C• имеет только одну градуировку и фильтрацию, так что мы сначала построим дважды градуированный объект из C•. Чтобы получить вторую градуировку, мы перейдём к ассоциированному градуированному объекту относительно фильтрации. Мы будем обозначать его необычным образом, что будет оправдано на шаге E1:

    Z − 1 p , q = Z 0 p , q = F p C p + q {displaystyle Z_{-1}^{p,q}=Z_{0}^{p,q}=F^{p}C^{p+q}} B 0 p , q = 0 {displaystyle B_{0}^{p,q}=0} E 0 p , q = Z 0 p , q B 0 p , q + Z − 1 p + 1 , q − 1 = F p C p + q F p + 1 C p + q {displaystyle E_{0}^{p,q}={frac {Z_{0}^{p,q}}{B_{0}^{p,q}+Z_{-1}^{p+1,q-1}}}={frac {F^{p}C^{p+q}}{F^{p+1}C^{p+q}}}} E 0 = ⨁ p , q ∈ Z E 0 p , q {displaystyle E_{0}=igoplus _{p,qin mathbf {Z} }E_{0}^{p,q}}

    Так как мы предполагали, что граничное отображение согласовано с фильтрацией, E0 является дважды градуированным объектом и существует естественное дважды градуированное граничное отображение d0 на E0. Чтобы получить E1, мы возьмём гомологию E0.

    Z ¯ 1 p , q = ker ⁡ d 0 p , q : E 0 p , q → E 0 p , q + 1 = ker ⁡ d 0 p , q : F p C p + q / F p + 1 C p + q → F p C p + q + 1 / F p + 1 C p + q + 1 {displaystyle {ar {Z}}_{1}^{p,q}=ker d_{0}^{p,q}:E_{0}^{p,q} ightarrow E_{0}^{p,q+1}=ker d_{0}^{p,q}:F^{p}C^{p+q}/F^{p+1}C^{p+q} ightarrow F^{p}C^{p+q+1}/F^{p+1}C^{p+q+1}} B ¯ 1 p , q = im  d 0 p , q − 1 : E 0 p , q − 1 → E 0 p , q = im  d 0 p , q − 1 : F p C p + q − 1 / F p + 1 C p + q − 1 → F p C p + q / F p + 1 C p + q {displaystyle {ar {B}}_{1}^{p,q}={mbox{im }}d_{0}^{p,q-1}:E_{0}^{p,q-1} ightarrow E_{0}^{p,q}={mbox{im }}d_{0}^{p,q-1}:F^{p}C^{p+q-1}/F^{p+1}C^{p+q-1} ightarrow F^{p}C^{p+q}/F^{p+1}C^{p+q}} E 1 p , q = Z ¯ 1 p , q B ¯ 1 p , q = ker ⁡ d 0 p , q : E 0 p , q → E 0 p , q + 1 im  d 0 p , q − 1 : E 0 p , q − 1 → E 0 p , q {displaystyle E_{1}^{p,q}={frac {{ar {Z}}_{1}^{p,q}}{{ar {B}}_{1}^{p,q}}}={frac {ker d_{0}^{p,q}:E_{0}^{p,q} ightarrow E_{0}^{p,q+1}}{{mbox{im }}d_{0}^{p,q-1}:E_{0}^{p,q-1} ightarrow E_{0}^{p,q}}}} E 1 = ⨁ p , q ∈ Z E 1 p , q = ⨁ p , q ∈ Z Z ¯ 1 p , q B ¯ 1 p , q {displaystyle E_{1}=igoplus _{p,qin mathbf {Z} }E_{1}^{p,q}=igoplus _{p,qin mathbf {Z} }{frac {{ar {Z}}_{1}^{p,q}}{{ar {B}}_{1}^{p,q}}}}

    Заметим, что Z ¯ 1 p , q {displaystyle {ar {Z}}_{1}^{p,q}} и B ¯ 1 p , q {displaystyle {ar {B}}_{1}^{p,q}} могут быть описаны как образы в E 0 p , q {displaystyle E_{0}^{p,q}} от

    Z 1 p , q = ker ⁡ d 0 p , q : F p C p + q → C p + q + 1 / F p + 1 C p + q + 1 {displaystyle Z_{1}^{p,q}=ker d_{0}^{p,q}:F^{p}C^{p+q} ightarrow C^{p+q+1}/F^{p+1}C^{p+q+1}} B 1 p , q = ( im  d 0 p , q − 1 : F p C p + q − 1 → C p + q ) ∩ F p C p + q {displaystyle B_{1}^{p,q}=({mbox{im }}d_{0}^{p,q-1}:F^{p}C^{p+q-1} ightarrow C^{p+q})cap F^{p}C^{p+q}}

    и что мы имеем

    E 1 p , q = Z 1 p , q B 1 p , q + Z 0 p + 1 , q − 1 . {displaystyle E_{1}^{p,q}={frac {Z_{1}^{p,q}}{B_{1}^{p,q}+Z_{0}^{p+1,q-1}}}.}

    Z 1 p , q {displaystyle Z_{1}^{p,q}} — это в точности то, что дифференциал перемещает на один уровень вверх по фильтрации, и B 1 p , q {displaystyle B_{1}^{p,q}} — это в точности образ того, что дифференциал перемещает на ноль уровней вверх по фильтрации. Это подсказывает, что мы должны определить Z r p , q {displaystyle Z_{r}^{p,q}} как то, что дифференциал перемещает на r уровней вверх по фильтрации и B r p , q {displaystyle B_{r}^{p,q}} — как образ того, что дифференциал перемещает на r-1 уровней вверх по фильтрации. Другими словами, спектральная последовательность должна удовлетворять

    Z r p , q = ker ⁡ d 0 p , q : F p C p + q → C p + q + 1 / F p + r C p + q + 1 {displaystyle Z_{r}^{p,q}=ker d_{0}^{p,q}:F^{p}C^{p+q} ightarrow C^{p+q+1}/F^{p+r}C^{p+q+1}} B r p , q = ( im  d 0 p − r + 1 , q + r − 2 : F p − r + 1 C p + q − 1 → C p + q ) ∩ F p C p + q {displaystyle B_{r}^{p,q}=({mbox{im }}d_{0}^{p-r+1,q+r-2}:F^{p-r+1}C^{p+q-1} ightarrow C^{p+q})cap F^{p}C^{p+q}} E r p , q = Z r p , q B r p , q + Z r − 1 p + 1 , q − 1 {displaystyle E_{r}^{p,q}={frac {Z_{r}^{p,q}}{B_{r}^{p,q}+Z_{r-1}^{p+1,q-1}}}}

    и мы должны иметь соотношение

    B r p , q = d 0 p , q ( Z r − 1 p − r + 1 , q + r − 2 ) . {displaystyle B_{r}^{p,q}=d_{0}^{p,q}(Z_{r-1}^{p-r+1,q+r-2}).}

    Чтобы это имело смысл, мы должны найти дифференциал dr на каждом Er и проверить, что его гомологии изоморфны Er+1. Дифференциал

    d r p , q : E r p , q → E r p + r , q − r + 1 {displaystyle d_{r}^{p,q}:E_{r}^{p,q} ightarrow E_{r}^{p+r,q-r+1}}

    определяется как ограничение исходного дифференциала d с C p + q {displaystyle C^{p+q}} на подобъект Z r p , q {displaystyle Z_{r}^{p,q}} .

    Нетрудно проверить, что гомологии Er относительно этого дифференциала — это Er+1, так что мы получаем спектральную последовательность. К сожалению, дифференциал описан не очень явно. Нахождение дифференциалов или способов обойтись без них — это одна из главных проблем, стоящих на пути успешного применения спектральной последовательности.

    Спектральная последовательность двойного комплекса

    Другая часто встречающаяся спектральная последовательность — это спектральная последовательность двойного комплекса. Двойной комплекс — это набор объектов Ci, j для всех целых i и j, вместе с двумя дифференциалами, d I и d II. По соглашению, d I уменьшает i и d II уменьшает j. Более того, мы предполагаем, что эти два дифференциала антикоммутируют, так что d I d II + d II d I = 0. Наша цель — сравнить итерированные гомологии H i I ( H j I I ( C ∙ , ∙ ) ) {displaystyle H_{i}^{I}(H_{j}^{II}(C_{ullet ,ullet }))} и H j I I ( H i I ( C ∙ , ∙ ) ) {displaystyle H_{j}^{II}(H_{i}^{I}(C_{ullet ,ullet }))} . Мы сделаем это, профильтровав наш двойной комплекс двумя способами. Вот наши фильтрации:

    ( C i , j I ) p = { 0 if  i < p C i , j if  i ≥ p {displaystyle (C_{i,j}^{I})_{p}={egin{cases}0&{ ext{if }}i<pC_{i,j}&{ ext{if }}igeq pend{cases}}} ( C i , j I I ) p = { 0 if  j < p C i , j if  j ≥ p {displaystyle (C_{i,j}^{II})_{p}={egin{cases}0&{ ext{if }}j<pC_{i,j}&{ ext{if }}jgeq pend{cases}}}

    Чтобы получить спектральную последовательность, мы сведём ситуацию к предыдущему примеру. Мы определяем тотальный комплекс T(C•,•) как комплекс, n-й член которого — это ⨁ i + j = n C i , j {displaystyle igoplus _{i+j=n}C_{i,j}} и дифференциал которого — это d I + d II. Это — комплекс, так как d I и d II — антикоммутирующие дифференциалы. Две фильтрации на Ci, j индуцируют две фильтрации на тотальном комплексе:

    T n ( C ∙ , ∙ ) p I = ⨁ i + j = n i > p − 1 C i , j {displaystyle T_{n}(C_{ullet ,ullet })_{p}^{I}=igoplus _{i+j=n atop i>p-1}C_{i,j}} T n ( C ∙ , ∙ ) p I I = ⨁ i + j = n j > p − 1 C i , j {displaystyle T_{n}(C_{ullet ,ullet })_{p}^{II}=igoplus _{i+j=n atop j>p-1}C_{i,j}}

    Чтобы показать, что эти спектральные последовательности дают информацию об итерированных гомологиях, мы опишем члены E0, E1 и E2 фильтрации I на T(C•,•). Член E0 устроен просто:

    I E p , q 0 = T n ( C ∙ , ∙ ) p I / T n ( C ∙ , ∙ ) p + 1 I = ⨁ i + j = n i > p − 1 C i , j / ⨁ i + j = n i > p C i , j = C p , q , {displaystyle {}^{I}E_{p,q}^{0}=T_{n}(C_{ullet ,ullet })_{p}^{I}/T_{n}(C_{ullet ,ullet })_{p+1}^{I}=igoplus _{i+j=n atop i>p-1}C_{i,j}{Big /}igoplus _{i+j=n atop i>p}C_{i,j}=C_{p,q},}

    где n = p + q.

    Чтобы найти член E1, мы должны описать d I + d II на E0. Заметим, что дифференциал должен иметь степень −1 относительно n, так что мы получаем отображение

    d p , q I + d p , q I I : T n ( C ∙ , ∙ ) p I / T n ( C ∙ , ∙ ) p + 1 I = C p , q → T n − 1 ( C ∙ , ∙ ) p I / T n − 1 ( C ∙ , ∙ ) p + 1 I = C p , q − 1 {displaystyle d_{p,q}^{I}+d_{p,q}^{II}:T_{n}(C_{ullet ,ullet })_{p}^{I}/T_{n}(C_{ullet ,ullet })_{p+1}^{I}=C_{p,q} ightarrow T_{n-1}(C_{ullet ,ullet })_{p}^{I}/T_{n-1}(C_{ullet ,ullet })_{p+1}^{I}=C_{p,q-1}}

    Следовательно, дифференциал на E0 — это отображение Cp,qCp,q−1, индуцированное d I + d II. Но d I имеет неправильную степень, чтобы индуцировать такое отображение, так что d I должен быть нулевым на E0. Это значит, что дифференциал — это в точности d II, так что мы получаем

    I E p , q 1 = H q I I ( C p , ∙ ) . {displaystyle {}^{I}E_{p,q}^{1}=H_{q}^{II}(C_{p,ullet }).}

    Чтобы найти E2, мы должны определить

    d p , q I + d p , q I I : H q I I ( C p , ∙ ) → H q I I ( C p + 1 , ∙ ) {displaystyle d_{p,q}^{I}+d_{p,q}^{II}:H_{q}^{II}(C_{p,ullet }) ightarrow H_{q}^{II}(C_{p+1,ullet })}

    Поскольку E1 — это в точности гомология относительно d II, d II равно нулю на E1. Следовательно, мы получаем

    I E p , q 2 = H p I ( H q I I ( C ∙ , ∙ ) ) . {displaystyle {}^{I}E_{p,q}^{2}=H_{p}^{I}(H_{q}^{II}(C_{ullet ,ullet })).}

    Используя другую фильтрацию, мы получаем спектральную последовательность со сходным членом E2:

    I I E p , q 2 = H q I I ( H p I ( C ∙ , ∙ ) ) . {displaystyle {}^{II}E_{p,q}^{2}=H_{q}^{II}(H_{p}^{I}(C_{ullet ,ullet })).}

    Остаётся найти связь между этими спектральными последовательностями. Окажется, что когда r увеличивается, эти две последовательности становятся достаточно похожими, чтобы сделать полезные сравнения.

    Сходимость и вырождение

    В элементарном примере, с которого мы начинали, листы спектральной последовательности были постоянны, начиная с r=1. В этой ситуации имеет смысл взять предел последовательности листов: так как ничего не происходит после нулевого листа, предельный лист E∞ — тот же, что E1.

    В более общих ситуациях предельные листы часто существуют и всегда интересны. Они являются одним из наиболее важных аспектов спектральных последовательностей. Мы говорим, что спектральная последовательность E r p , q {displaystyle E_{r}^{p,q}} сходится к E ∞ p , q {displaystyle E_{infty }^{p,q}} , если существует r(p, q), такое, что для всех rr(p, q) дифференциалы d r p − r , q + r − 1 {displaystyle d_{r}^{p-r,q+r-1}} и d r p , q {displaystyle d_{r}^{p,q}} нулевые. Из этого следует, что E r p , q {displaystyle E_{r}^{p,q}} будет изоморфно E ∞ p , q {displaystyle E_{infty }^{p,q}} для больших r. Это обозначается следующим образом:

    E r p , q ⇒ p E ∞ p , q {displaystyle E_{r}^{p,q}Rightarrow _{p}E_{infty }^{p,q}}

    Здесь p обозначает фильтрационный индекс. Часто по левую сторону сходимости пишут член E 2 p , q {displaystyle E_{2}^{p,q}} , так как это наиболее полезный член многих спектральных последовательностей.

    В большинстве спектральных последовательностей, член E ∞ {displaystyle E_{infty }} не является естественно дважды градуированным. Вместо этого, обычно существуют члены E ∞ n {displaystyle E_{infty }^{n}} с естественной фильтрацией F ∙ E ∞ n {displaystyle F^{ullet }E_{infty }^{n}} . В этих случаях, мы полагаем E ∞ p , q = gr p E ∞ p + q = F p E ∞ p + q / F p + 1 E ∞ p + q {displaystyle E_{infty }^{p,q}={mbox{gr}}_{p}E_{infty }^{p+q}=F^{p}E_{infty }^{p+q}/F^{p+1}E_{infty }^{p+q}} . Мы определяем сходимость так же, как и раньше, но пишем

    E r p , q ⇒ p E ∞ n {displaystyle E_{r}^{p,q}Rightarrow _{p}E_{infty }^{n}}

    что означает, что когда p + q = n, E r p , q {displaystyle E_{r}^{p,q}} сходится к E ∞ p , q {displaystyle E_{infty }^{p,q}} .

    Простейший случай, в котором мы можем установить сходиомость — это когда спектральная последовательность вырождается. Мы говорим, что спектральная последовательность вырождается в r-м листе, если для любого sr дифференциал ds нулевой. Из этого следует, что ErEr+1 ≅ Er+2 ≅ … В частности, из этого следует, что Er изоморфно E∞. Это то, что происходило в первом тривиальном примере нефильтрованного цепного комплекса: спектральная последовательность вырождалась в первом листе. В общем случае, если дважды градуированная спектральная последовательность нулевая вне горизонтальной или вертикальной полосы, спектральная последовательность вырождается, так как более поздние дифференциалы всегда входят или исходят из объекта вне полосы.

    Спектральная последовательность также сходится, если E r p , q {displaystyle E_{r}^{p,q}} зануляется для всех p, меньших некоторого p0 и для всех q, меньших некоторого q0. Если p0 и q0 могут быть выбраны равными нулю, это называют спектральной последовательностью первого квадранта. Эта последовательность сходится, так как каждый объект находится на фиксированном расстоянии от границы ненулевого региона. Следовательно, для фиксированных p и q, дифференциал на более поздних листах всегда отображает E r p , q {displaystyle E_{r}^{p,q}} в или из нулевого объекта. Сходным образом, спектральная последовательность также сходится, если E r p , q {displaystyle E_{r}^{p,q}} зануляется для всех p, больших некоторого p0 и для всех q, больших некоторого q0.






    Яндекс.Метрика